上式為以各節(jié)點(diǎn)矢量磁位為未知數(shù)的多元線性方程組，解此 程組便可求得各節(jié)點(diǎn)矢量磁位 A的數(shù)值解。再根據(jù)場(chǎng)強(qiáng) B與 位A之間的關(guān)系，便可求得所論場(chǎng)域內(nèi)各點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)B值。 3 漏磁系數(shù)σ計(jì)算的預(yù)估反算法 及磁勢(shì)的設(shè)計(jì)計(jì)算 由式（1）可推得漏磁系數(shù)σ σ= 0.4πIN Hδ （23） 可見對(duì)一設(shè)定的磁系，可采用所述有限元法求得其場(chǎng)強(qiáng)H， 后按式（23）便可算出漏磁系數(shù) σ。因此在設(shè)計(jì)螺線管磁系時(shí)， 們可按以下步驟來進(jìn)行漏磁系數(shù)計(jì)算和螺線管磁勢(shì)的計(jì)算。計(jì) 算時(shí)，通常工作氣隙高度 δ、工作空間的大小及氣隙所要求的場(chǎng) 強(qiáng)H0是預(yù)先給定的。 23 微細(xì)粒高梯度磁選體系的性質(zhì)和各種相互作用力的復(fù)雜性決 了體系顆粒的分散和團(tuán)聚機(jī)理的復(fù)雜性。一般的高梯度磁選 中，都需要顆粒能穩(wěn)定地分散以減少機(jī)械夾雜、堵塞的嚴(yán)重性。 近年來，研究分選體系中的顆粒分散和團(tuán)聚機(jī)理，對(duì)體系進(jìn)行強(qiáng) 化分散。 懸浮液的分散和團(tuán)聚主要受顆粒間相互作用的斥力和引力所 支配，作為顆粒距離函數(shù)的總勢(shì)能變化是衡量懸浮液穩(wěn)定性的重 要標(biāo)志。總勢(shì)能等于或小于零，系統(tǒng)趨于穩(wěn)定亦即凝聚（或磁凝 聚），大于零表明系統(tǒng)趨于分散狀態(tài)。 85 鎧裝螺線管磁系的磁勢(shì)與功率的計(jì)算 孫仲元 肖金華 摘要 本文指出螺線管導(dǎo)體所占環(huán)形空間的場(chǎng)強(qiáng)分布規(guī)律從螺線管內(nèi) 緣到外緣按直線變化。根據(jù)這一規(guī)律，按磁通連續(xù)性原理即可確定鐵鎧 厚度。 另據(jù)鎧裝螺線管內(nèi)腔場(chǎng)強(qiáng)公式，得出鎧裝螺線管的功率為 W=H 增大α或減小β總是有利于提高GC因子，從而有利于提高磁場(chǎng)強(qiáng)度。 1 鎧裝螺線管磁系的磁勢(shì) 鎧裝螺線管磁系（圖1）的磁勢(shì)主要由兩部分組成。一為空氣 隙的磁勢(shì)，另一為鐵鎧內(nèi)的磁勢(shì)。 空氣隙的磁勢(shì)由下式確定。