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最后磁場(chǎng)也趨近均勻。 插入鐵芯比未插入鐵芯時(shí)場(chǎng)強(qiáng)提高的部分就是鐵芯貢獻(xiàn)的。 由于未插入鐵芯前螺線管內(nèi)腔的磁場(chǎng)是均勻的，插入鐵芯后磁場(chǎng) 變得不均勻，磁場(chǎng)強(qiáng)度的變化曲線類似于指01月24日 -
（1）預(yù)估漏磁系數(shù)σ′。 根據(jù)以往設(shè)計(jì)的經(jīng)驗(yàn)，σ′值可在1.00耀1.5之間選取。 （2）初步計(jì)算所需磁勢(shì)。 按公式（IN）′= σ′H0δ 0.4π 計(jì)算出所需磁勢(shì)即安匝數(shù)。 （3）選定導(dǎo)線規(guī)格，按大于或01月24日
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高梯度磁選前物料必須充分分散并且礦漿要有適宜的流變特 對(duì)礦漿的分散過(guò)程起決定作用的因素是微粒表面的荷電狀態(tài) 化性質(zhì)。通常采用超聲波或添加分散劑對(duì)物料進(jìn)行分散。超 產(chǎn)生空化作01月24日
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有人提議用順磁性液體代替水作為濕式高梯度磁選的載體， 此減少甚至消除脈石成分的磁捕獲。如果載體的比磁化率與欲 去礦物的比磁化率相匹配，根據(jù)下式，作用于該礦物顆粒上的 磁力Fm01月24日
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（4）在多絲情況下，鋼毛側(cè)面間距 S是一個(gè)很重要的參數(shù)。S 小時(shí)，會(huì)在整個(gè)側(cè)面區(qū)域形成“低磁區(qū)域”，從而不利于弱磁性微 顆粒的磁化。適當(dāng)?shù)乜刂其撁呐帕校锌赡芟焕蛩亍?（501月24日
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為了確定鐵鎧中的磁路長(zhǎng)度LT，需確定鐵鎧的各部分尺寸。 對(duì)于圖1所示圓柱形螺線管，其上蓋（或下底）厚度可根據(jù)磁 連續(xù)性原理確定，即 3） 中：Hd———導(dǎo)體所占環(huán)狀空間的磁場(chǎng)強(qiáng)度； BT01月24日
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另一種是機(jī)械振動(dòng)高梯度磁選裝置。該裝置只使分選介質(zhì)振 。介質(zhì)固定在振桿上，當(dāng)振桿振動(dòng)時(shí)，磁介質(zhì)隨之振動(dòng)。這種 置用于細(xì)粒黑鎢礦和石英混合試樣的分選時(shí)，與非振動(dòng)高梯度 選相比01月24日
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優(yōu)化礦漿性質(zhì)主要是通過(guò)調(diào)節(jié)礦漿 pH等礦漿電化學(xué)性質(zhì)來(lái) 調(diào)節(jié)顆粒間或顆粒與磁介質(zhì)間的相互作用勢(shì)能，使礦漿體系達(dá)到 適于分選的某種狀態(tài)，如磁絮凝、選擇性團(tuán)聚和穩(wěn)定的分散狀 態(tài)等。01月24日
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最后磁場(chǎng)也趨近均勻。 插入鐵芯比未插入鐵芯時(shí)場(chǎng)強(qiáng)提高的部分就是鐵芯貢獻(xiàn)的。 由于未插入鐵芯前螺線管內(nèi)腔的磁場(chǎng)是均勻的，插入鐵芯后磁場(chǎng) 變得不均勻，磁場(chǎng)強(qiáng)度的變化曲線類似于指01月24日
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對(duì)于高錫 鎢細(xì)泥，不振動(dòng)與振動(dòng)相比，在兩者回收率相近時(shí)，振動(dòng)可使精 礦品位含 WO3 由 59.4%提高到 63.0%，含錫由 1.2%降到 0.48%。對(duì)鉭鈮細(xì)泥，在回收率相近時(shí)，振動(dòng)使鉭鈮精礦品位含 （Ta，N01月24日
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本文詳細(xì)地介紹了有限元法及預(yù)估反算法計(jì)算鎧裝螺線管內(nèi) 點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)，進(jìn)而確定漏磁系數(shù) σ。實(shí)測(cè)結(jié)果表明，理論計(jì)算值與 測(cè)值吻合。 在鎧裝螺線管磁系設(shè)計(jì)研究時(shí)，以往對(duì)漏磁系數(shù) σ 的確定01月24日
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有人提議用順磁性液體代替水作為濕式高梯度磁選的載體， 此減少甚至消除脈石成分的磁捕獲。如果載體的比磁化率與欲 去礦物的比磁化率相匹配，根據(jù)下式，作用于該礦物顆粒上的 磁力Fm01月24日
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（4）在多絲情況下，鋼毛側(cè)面間距 S是一個(gè)很重要的參數(shù)。S 小時(shí)，會(huì)在整個(gè)側(cè)面區(qū)域形成“低磁區(qū)域”，從而不利于弱磁性微 顆粒的磁化。適當(dāng)?shù)乜刂其撁呐帕?，有可能消除不利因素?（501月24日
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圓柱形螺線管磁系磁場(chǎng)特性的研究 肖金華 孫仲元 劉樹(shù)貽 摘要 本文首先指出螺線管磁系的特點(diǎn)；其次，簡(jiǎn)述了未鎧裝螺線管 中心軸線上的磁場(chǎng)強(qiáng)度計(jì)算式并提出了螺線管內(nèi)腔磁利用系數(shù)公式01月24日
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由于磁位只有相對(duì)意義，考慮到計(jì)算機(jī)計(jì)算時(shí)記錄數(shù)值解和 繪場(chǎng)圖的方便，可設(shè) ADA=0 （3） ACB=100 （4） 由于所論場(chǎng)域是一無(wú)源場(chǎng)，場(chǎng)域內(nèi)各點(diǎn)的向量磁位函數(shù)均應(yīng) 足拉普拉斯方程，即 2 A=001月24日
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對(duì)高梯度磁選應(yīng)用綜合力場(chǎng)、擴(kuò)展競(jìng)爭(zhēng)力系是強(qiáng)化高梯度磁 選、提高分選效率的另一有效途徑。中南工業(yè)大學(xué)把振動(dòng)、脈動(dòng) 力應(yīng)用到高梯度磁選中，首先提出了振動(dòng)高梯度磁選的概 念 ［11、101月24日
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另外，在半徑為b的聚磁介質(zhì)上捕收的顆粒，受到流體剪應(yīng) 的作用，當(dāng)顆粒半徑a小于邊界層厚度時(shí)，由剪應(yīng)力所決定的 能為 中：ρ、η———流體密度和黏度； v———流體運(yùn)動(dòng)速度； x———01月24日
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最后磁場(chǎng)也趨近均勻。 插入鐵芯比未插入鐵芯時(shí)場(chǎng)強(qiáng)提高的部分就是鐵芯貢獻(xiàn)的。 由于未插入鐵芯前螺線管內(nèi)腔的磁場(chǎng)是均勻的，插入鐵芯后磁場(chǎng) 變得不均勻，磁場(chǎng)強(qiáng)度的變化曲線類似于指01月24日
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［K］e、［K′］e擴(kuò)展成N0階方陣，［A］e、［P］s擴(kuò)展成N e 階列陣后再 加以合并，便可得到整個(gè)D域內(nèi)變分問(wèn)題的具體表達(dá)式。 式中［K］為擴(kuò)展后的［K］e和［K′］e合并而成。 這樣，我們已01月24日
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工業(yè)上應(yīng)用的高梯度磁選機(jī)有間斷作業(yè)和連續(xù)作業(yè)兩種。間 斷作業(yè)的圓柱形螺線管磁系都是長(zhǎng)度較小而直徑較大。為了減少 漏磁，提高螺線管內(nèi)腔的磁場(chǎng)強(qiáng)度，常將螺線管用高導(dǎo)磁系數(shù)的 鐵01月24日
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